Теорема Стокса

Материал из Википедии — свободной энциклопедии

Теорема Стокса — одна из основных теорем дифференциальной геометрии и математического анализа об интегрировании дифференциальных форм, которая обобщает несколько теорем анализа. Названа в честь Дж. Г. Стокса.

Содержание

1 Общая формулировка
2 Частные случаи
3 Литература
4 См. также

[править] Общая формулировка

Пусть на ориентируемом многообразии M размерности n заданы ориентируемое p-мерное подмногообразие σ и дифференциальная форма ω степени p−1 класса C¹ ( $1\leq p \leq n$ ). Тогда если граница подмногообразия ∂σ положительно ориентирована, то

$\int_\sigma d\omega = \int_{\partial \sigma} \omega,$

где dω обозначает внешний дифференциал формы ω.

Теорема распространяется на линейные комбинации подмногообразий одной размерности, так называемые цепи. В этом случае формула Стокса реализует двойственность между когомологией де Рама и гомологией циклов многообразия M.

[править] Частные случаи

[править] Формула Ньютона — Лейбница

Пусть дана кривая l, соединяющая две точки a и b (одномерная цепь) в многообразии произвольной размерности. Форма ω нулевой степени класса C¹ — это дифференцируемая функция f. Формула Стокса тогда записывается в виде

$\int_l df = \int_l f'\,dx = \int_a^b f =f(b)-f(a).$

[править] Формула Грина

Пусть M — плоскость, а D — некоторая её ограниченная область с кусочно-гладкой жордановой границей. Форма первой степени, записанная в координатах x и y, — это выражение f₁dx+f₂dy, и для интеграла этой формы по границе области D верно

$\int_{\partial D}f_1dx + f_2dy = \iint_{D}\left(\frac{\partial f_2}{\partial x}-\frac{\partial f_1}{\partial y}\right)dx dy.$

[править] Формула Кельвина — Стокса

Пусть Σ — кусочно-гладкая поверхность (p = 2) в трёхмерном евклидовом пространстве (n = 3), F — дифференцируемое векторное поле. Тогда циркуляция векторного поля вдоль замкнутого контура ∂Σ равна потоку ротора (вихря) поля через поверхность Σ, ограниченную контуром:

$\int_{\Sigma}\operatorname{rot}\, \mathbf{F} \, \mathbf{d\Sigma} = \int_{\partial\Sigma} \mathbf{F}\, d \mathbf{r},$

или в координатной записи

$\iint\limits_{\Sigma}\left(\frac{\partial R}{\partial y}-\frac{\partial Q}{\partial z}\right)\,dydz+\left(\frac{\partial P}{\partial z}-\frac{\partial R}{\partial x}\right)\,dzdx+\left(\frac{\partial Q}{\partial x}-\frac{\partial P}{\partial y}\right)\,dxdy=\int_{\partial\Sigma}P\,dx+Q\,dy+R\,dz.$

[править] Формула Остроградского

Пусть теперь ∂V — кусочно-гладкая гиперповерхность (p = n−1), ограничивающая некоторую область V в n-мерном пространстве. Тогда интеграл дивергенции поля по области равен потоку поля через границу области ∂V:

$\int_V \operatorname{div} \,\mathbf{F}\, dV=\int_{\partial V} \mathbf{F} \, \mathbf{d\Sigma}.$