Théorème de Norton
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Le Théorème de Norton pour les réseaux électriques établit que tout circuit résistif est équivalent à une source de courant idéale I, en parallèle avec une simple résistance R. Le théorème s'applique à toutes les impédances, pas uniquement aux résistances.
L'énoncé de ce théorème a été publié en 1926 par l'ingénieur Edward Lawry Norton (1898-1983).
Communément :
- Le courant de Norton est le courant entre les bornes de la charge lorsque celle-ci est court-circuitée, d'où Ic = I (court-circuit)
- La résistance de Norton est celle mesurée entre les bornes de la charge lorsque toutes les sources sont rendues inactives en court-circuitant les sources de tension et en débranchant les sources de courant. On note que
, avec 
la résistance de Thévenin.
[modifier] Exemple
- En (a): Circuit originel.
- En (b): Court-circuit entre les bornes a et b pour trouver le courant Norton
- On calcul d'abord le courant total délivré par la source de tension;
- On trouve ensuite le Courant de Norton par la formule du diviseur de courant;
- En (c): Court-circuit aux bornes de la source de tension et circuit ouvert entre a et b pour trouver la résistance de Norton
- En (d): Circuit équivalent de Norton
[modifier] Voir aussi
- Électricité
- Théorème de Thévenin
- Loi d'Ohm
- Lois de Kirchhoff (loi des mailles et loi des nœuds)
- Principe de superposition
- Théorème de Millman
- Théorème de réciprocité
